維迪雅度規

維迪雅度規描述了具有球對稱的輻射引力場，是史瓦西度規在非靜態情況下的推廣，是維迪雅於1951年提出來的。其數學表示為：

$\mathrm {d} \tau ^{2}={\bigg (}{\frac {\dot {M}}{f(M)}}{\bigg )}^{2}{\bigg (}1-{\frac {2GM}{r}}{\bigg )}\mathrm {d} t^{2}-{\bigg (}1-{\frac {2GM}{r}}{\bigg )}^{-1}\mathrm {d} r^{2}-r^{2}\mathrm {d} \Omega ^{2}$

其中

$\mathrm {d} \Omega ^{2}=\mathrm {d} \theta ^{2}+\sin ^{2}\theta \mathrm {d} \varphi ^{2}$

$M=M(r,t)$

$f(M)=M'(1-{\frac {2GM}{r}})$

${\dot {M}}=\partial M/\partial t$

$M'=\partial M/\partial r$