厘米-克-秒制

厘米-克-秒單位制（英文：centimeter-gram-second system，故常簡稱CGS制）是一種物理單位的系統制度，分別以厘米、克及秒為長度、質量及時間的基本單位。

在力學單位方面厘米-克-秒單位制是一致的，但在電學單位方面則有幾種變體。此單位系統後來被MKS制取代，也就是米-公斤-秒系統（meter-kilogram-second system），而其又被國際單位制（SI system）所取代；國際單位制具有MKS制的三個基本單位，再加上凱氏溫標、安培、燭光及摩爾，有許多工程及科學領域只使用國際單位制，不過仍有一些領域常使用厘米-克-秒單位制。

在量測純力學系統時（即只和長度、質量、力、壓力、能量等物理量有關的系統），厘米-克-秒制和國際單位制之間的轉換相當單純及明確。單位間的轉換系數均為10的次冪，均可由以下關係推導而成；100 cm = 1 m及1000 g = 1 kg。例如厘米-克-秒制下，力的單位為達因，等於1 g·cm/s²，國際單位制力的單位為牛頓，等於1 kg·m/s²，因此可以依上述關係推得1 達因=10⁻⁵ 牛頓。

厘米-克-秒單位制下熱能的單位為卡路里，其定義為將1克的水由溫度15.5 °C變成16.5 °C所需的熱量。

但在量測有關電磁的系統時（例如和電荷、電場、磁場、電壓等物理量有關的系統），厘米-克-秒制和國際單位制之間的轉換就相當的複雜。甚至電磁學定律（例如麥克斯韋方程組）的公式需要依所使用的單位加以調整。國際單位制的電磁學單位和厘米-克-秒制的對應單位之間沒有一一對應的關係。在厘米-克-秒制中，對應同一物理量（例如電流）有幾種不同的電磁學單位，因此產生了幾種厘米-克-秒制的變體，包括高斯單位制、靜電單位制、電磁單位制及勞侖茲-黑維塞單位制等，後來最常用的是高斯單位制，有時仍會出現在技術文獻中，特別是在美國的電動力學及天文學領域，因此常常用厘米-克-秒制代表高斯單位制。

歷史

此單位系統最先是由德國數學家卡爾·高斯於1832年所提案^[1]，並在1874年由於英國物理學家詹姆斯·麥克斯韋及威廉·湯姆生加入了電磁學單位而延伸。厘米-克-秒單位制的尺度在實際應用上顯得過小而不方便，例如一般人的體重若用厘米-克-秒單位制表示時，需要用到5位數才能表示，因此很少用在電動力學以外的領域，並且自1880年代開始國際漸不採用，但直到20世紀中葉才由更實用的MKS制取代，隨後MKS制又轉化成現代通行的國際單位制。

由於厘米-克-秒單位制逐漸的被MKS制及國際單位制取代，在技術領域使用厘米-克-秒單位制的情形正逐漸減少。許多科學期刊或國際標準單位已不使用厘米-克-秒單位制，不過在天文學的期刊中仍會使用。美國的材料科學、電動力學及天文學中偶爾會使用厘米-克-秒單位制。由於MKS制（及國際單位制）的磁通量密度單位特斯拉太大，在日常使用上不便，一般會使用厘米-克-秒單位制的對應單位高斯，因此在磁學及其相關領域中仍會使用厘米-克-秒單位制。

厘米-克-秒單位制的基礎單位公克及厘米雖不是國際單位制的基礎單位，仍被使用在一些簡單的，可在實驗桌上操作的物理及化學實驗中。不過在使用衍生單位時，只會使用國際單位，例如物理實驗室可能會用公克及厘米為質量及長度的單位，但力的單位（衍生單位）會使用國際單位制的單位牛頓，而不會使用厘米-克-秒單位制的單位達因。

厘米-克-秒制力學單位的定義

厘米-克-秒制及國際單位制用相同的方式定義力學的單位，二者的差異是使用不同的長度及質量基礎單位，厘米-克-秒制使用厘米和克為長度及質量基礎單位，國際單位制使用米和公斤為基礎單位，厘米-克-秒制及國際單位制的時間基礎單位相同，都是秒。

厘米-克-秒制及國際單位制的力學單位之間有一對一的對應關係，力學定律的型式不會依使用的單位而改變。衍生單位是利用力學定律來定義，是三個基礎單位的組合，因此二種單位系統的衍生單位有明確的對應關係：

v={\frac {dx}{dt}}

（速度的定義）

F=m{\frac {d^{2}x}{dt^{2}}}

（牛頓第二運動定律）

E=\int {\vec {F}}\cdot d{\vec {x}}

（能量定義為機械功的形式）

p={\frac {F}{L^{2}}}

（壓強定義為單位面積的受力）

\eta =\tau /{\frac {dv}{dx}}

（黏度定義為單位速度梯度下的剪應力）

例如厘米-克-秒制的壓強單位巴（Ba）和其基礎單位之的間關係，和國際單位制的壓強單位帕斯卡（Pa）和其基礎單位之間的關係完全相同：

1 單位壓強 = 1 單位力/(1 單位長度)² = 1 單位質量/(1 單位長度·(1 單位時間)²)

1 Ba = 1 g/(cm·s²)

1 Pa = 1 kg/(m·s²).

若要將厘米-克-秒制的衍生單位以國際單位制的衍生單位表示，需要考慮二個單位制中基礎單位之間的系數，反之亦然。

1 Ba = 1 g/(cm·s²) = 10^-3 kg/(10^-2m·s²) = 10^-1 kg/(m·s²) = 10^-1 Pa.

厘米-克-秒制力學單位的定義以及轉換系數

力學厘米-克-秒單位制
物理量	符號	單位	定義	SI單位制
長度	L, x	厘米(cm)	1 cm	= 10⁻² 米(m)
質量	m	克(g)	1 g	= 10⁻³ 公斤(kg)
時間	t	秒(s)	1 s
速度	v	厘米/秒(cm/s)	1 cm/s	10⁻² 米/秒
加速度	a	伽(gal)	1 cm/s²	10⁻² 米/秒²
力	F	達因(dyn)	1 dyne = 1 g·cm/s²	= 10⁻⁵ 牛頓(N)
能量	E	爾格(erg)	1 erg = 1 g·cm²/s²	= 10⁻⁷ 焦耳(J)
功率	P	爾格/秒(erg/s)	1 erg/s = 1 g·cm²/s³	= 10⁻⁷ 瓦特(W)
壓力	p	巴(Bar)	1 Bar = 10⁶ dyne/cm² = 10⁶ g/(cm·s²)	= 10⁵ 帕(Pa)
黏度	μ	泊(P)	1 P = 1 g/(cm·s)	= 10⁻¹ 帕-秒(Pa·s)
動黏度	ν	斯托克(St)	1 St = 1 cm²/s	= 10^-4 米/秒
波數	k	凱塞(kayser)	1 kayser = cm⁻¹	= 100 米⁻¹

厘米-克-秒制對於電磁學單位的作法

厘米-克-秒制及國際單位制在電磁學的單位有很大的差異，厘米-克-秒制因為電磁學單位的不同，有不同的變體，甚至電磁學定律的形式也會隨使用單位制不同而不同，以下描述二者的基本差異：

國際單位制中將電流的單位安培定義為基本單位，其定義為二條電流為1安培，距離為1米的平行無限長導線，其產生的作用力為2×10^–7 N/m（此定義方式類似厘米-克-秒制中的電磁單位制，因此國際單位制和電磁單位制比較接近，許多單位的轉換系數都只是10的乘冪）。安培和米、公斤及秒一樣都是基本單位，因此安培無法由米、公斤及秒等基本單位組合而成。因此國際單位制的電磁學定律需要額外的常數（例如真空電容率）來將電磁學的單位轉換為力學單位，常數的大小和安培的定義方式有關。所有其他的電磁學單位都是由安培、米、公斤及秒所組成的衍生單位，例如電荷q定義為電流I和時間t的乘積：

q=I\cdot t

,

因此電荷的單位庫侖（C）定義為1 C = 1 A·s。

厘米-克-秒制中的靜電單位制及高斯單位制不為電學新增基本單位，因此所有的電磁學單位都是由厘米、克及秒組成的衍生單位，由電磁學和力學有關的定律推導而來。

厘米-克-秒制電磁學單位的推導方式

有許多方式可以推導電磁學的物理量及長度、時間及質量等單位之間的關係。其中有二種方式是以電荷的受力為主。有二個互相獨立的定律，分別描述電荷及其微分量（電流）和力之間的關係。二個定律可以寫成以下可通用於各單位制的形式^[2]：

第一個是庫侖定律， $F=k_{C}{\frac {q\cdot q^{\prime }}{d^{2}}}$ ，描述二個距離為 $d$ 的電荷q及q'之間的靜電力 $F$ 。此處的 $k_{C}$ 為常數，和電荷單位的定義方式有關。
第二個是安培力定律， ${\frac {dF}{dL}}=2k_{A}{\frac {I\,I^{\prime }}{d}}$ ，描述二個距離 $d$ 的無限長平行導線，導線直徑遠小於距離，其電流分別是I及I'，單位長度導線 $L$ 所受到的電磁力 $F$ 。由於 $I=q/t\,$ 、 $I^{\prime }=q^{\prime }/t$ ，常數 $k_{A}$ 的數值也和電荷單位的定義方式有關。

麥克斯韋電磁方程式連結上述二個定律，根據麥克斯韋電磁方程式，以上二個常數 $k_{C}$ 及 $k_{A}$ 需符合 $k_{C}/k_{A}=c^{2}$ 的關係，其中c為真空中的光速。因此上述二個常數無法個別獨立調整。若根據庫侖定律定義電荷的單位，令 $k_{C}=1$ ，則安培定律就會出現 $2/c^{2}$ 的系數。相對的，若利用安培力定律定義電流單位，令 $k_{A}=1$ 或 $k_{A}=1/2$ ，同時也固定了庫侖定律中的系數。

在厘米-克-秒制的發展過程中分別有人使用上述二種不同的電荷單位衍生方式，因此產生了二種厘米-克-秒制的變體。不過還有其他方式可由長度、時間及質量推導電磁學的單位。例如利用以下二個磁場和其他力學物理量的公式，也可推導電磁學的單位：

第一個定律描述磁場B對一個以速度v運動的電荷q產生的磁力：

\mathbf {F} =\alpha _{L}q\;\mathbf {v} \times \mathbf {B} \;.

第二個定律為必歐－沙伐定律，描述一個有限長度dl，上面有電流I的導線對於一個位置以向量r表示的一點產生的靜磁場B：

d\mathbf {B} =\alpha _{B}{\frac {Id\mathbf {l} \times \mathbf {\hat {r}} }{r^{2}}}\;,

其中r及

\mathbf {\hat {r}}

為向量r的長度及單位向量。

上述二定律可以推導安培力定律，而三個定律中的常數有以下的關係： $k_{A}=\alpha _{L}\cdot \alpha _{B}\;$ 。若利用安培力定律定義電荷，使得 $k_{A}=1$ ，很自然的可以令 $\alpha _{L}=\alpha _{B}=1\;$ ，利用上述二個定律定義磁場。否則，需要在上述二個定律中選擇一個較合適的定律來定義磁場的單位。

若需要描述在非真空介質下的電位移 D及磁場H，需要定義二個常數，分別是真空電容率ε₀及真空磁導率μ₀。因此可得到以下的通式^[2] $\mathbf {D} =\epsilon _{0}\mathbf {E} +\lambda \mathbf {P}$ 及 $\mathbf {H} =\mathbf {B} /\mu _{0}-\lambda ^{\prime }\mathbf {M}$ ，其中P及M分別是電極化強度及磁化強度向量。而因子λ及λ′稱為有理化常數，是一個無因次量，一般會選為 $4\pi k_{C}\epsilon _{0}$ 。若λ = λ′ = 1，此單位制稱為「有理化單位制」^[3]：關於球面的電磁方程式會含有4π，關於圓柱面的則含有2π，處理直導線或平行板的則完全不含π。不過原始的厘米-克-秒制是使用λ = λ′ = 4π，亦即 $k_{C}\epsilon _{0}=1$ 。因此以下要介紹的高斯單位制、靜電單位制或靜磁單位制都不是有理化單位制。

厘米-克-秒制電磁學單位的變體

下表列出常用的厘米-克-秒制變體中，對應上述常數的值。

單位制	$k_{C}$	$\alpha _{B}$	$\epsilon _{0}$	$\mu _{0}$	$k_{A}={\frac {k_{C}}{c^{2}}}$	$\alpha _{L}={\frac {k_{C}}{\alpha _{B}c^{2}}}$	$\lambda =4\pi k_{C}\cdot \epsilon _{0}$	$\lambda '$
CGS靜電單位制^[2] (ESU, esu, 或 stat-)	$1$	${\frac {1}{c^{2}}}$	$1$	${\frac {1}{c^{2}}}$	${\frac {1}{c^{2}}}$	$1$	$4\pi$	$4\pi$
CGS電磁單位制^[2] (EMU, emu, 或 ab-)	$c^{2}$	$1$	${\frac {1}{c^{2}}}$	$1$	$1$	$1$	$4\pi$	$4\pi$
CGS高斯單位制^[2]	$1$	${\frac {1}{c}}$	$1$	$1$	${\frac {1}{c^{2}}}$	${\frac {1}{c}}$	$4\pi$	$4\pi$
CGS勞侖茲-黑維塞單位制^[2]	${\frac {1}{4\pi }}$	${\frac {1}{4\pi c}}$	$1$	$1$	${\frac {1}{4\pi c^{2}}}$	${\frac {1}{c}}$	$1$	$1$
國際單位制	${\frac {c^{2}}{b}}$	${\frac {1}{b}}$	${\frac {b}{4\pi c^{2}}}$	${\frac {4\pi }{b}}$	${\frac {1}{b}}$	$1$	$1$	$1$
普朗克高斯單位制	$1$	$1$	$1$	$1$	$1$	$1$	$1$	$1$
普朗克勞侖茲-黑維塞單位制	$1$	$1$	$1$	$1$	$1$	$1$	$1$	$1$

國際單位制中的常數b是一個單位轉換有關的常數，定義為： $b=10^{7}\,\mathrm {A} ^{2}/\mathrm {N} =10^{7}\,\mathrm {m/H} =4\pi /\mu _{0}=4\pi \epsilon _{0}c^{2}\;$

註：

$k_{C}$ 為庫侖常數。
$c$ 為真空中的光速。

有些書籍會使用以下名稱的常數^[2]^[4]

k_{C}=k_{1}=k_{E}

\alpha _{B}=\alpha \cdot k_{2}=k_{B}

k_{A}=k_{2}=k_{E}/c^{2}

\alpha _{L}=k_{3}=k_{F}

麥克斯韋方程組可以寫成以下可通用於各單位制的形式^[2]^[4]：

${\begin{array}{ccl}{\vec {\nabla }}\cdot {\vec {E}}&=&4\pi k_{C}\rho \\{\vec {\nabla }}\cdot {\vec {B}}&=&0\\{\vec {\nabla }}\times {\vec {E}}&=&\displaystyle {-\alpha _{L}{\frac {\partial {\vec {B}}}{\partial t}}}\\{\vec {\nabla }}\times {\vec {B}}&=&\displaystyle {4\pi \alpha _{B}{\vec {J}}+{\frac {\alpha _{B}}{k_{C}}}{\frac {\partial {\vec {E}}}{\partial t}}}\end{array}}$

在以上幾種單位制中，只有高斯單位制及勞侖茲-黑維塞單位制的 $\alpha _{L}$ 等於 $c^{-1}$ 而不是1。因此真空中電磁波產生的 ${\vec {E}}$ 及 ${\vec {B}}$ 向量場，以上述二種單位表示時有相同的單位。

靜電單位制（ESU）

靜電單位制（electrostatic units）簡稱ESU，是厘米-克-秒制的一種變體。靜電單位制的電荷是以電荷對其他電荷的施力來定義，而電流定義成電荷對時間的微分。靜電單位制的庫侖常數 $k_{C}$ 定義為1，因此靜電單位制下的庫侖定律中沒有出現比例量。

靜電單位制的電荷單位franklin (Fr)，也稱為靜電庫侖（statcoulomb）、靜庫侖或esu電荷（esu charge），其定義如下：^[5]

二個電量相等、距離一厘米的電荷，若彼此間的作用力為一達因，則其電荷為一靜電庫侖

因此在靜電單位制中，一靜電庫侖等於厘米和達因平方根的乘積：

\mathrm {1\,Fr=1\,statcoulomb=1\,esu\;charge=1\,cm{\sqrt {dyne}}=1\,g^{1/2}\cdot cm^{3/2}\cdot s^{-1}}

.

電流的單位則定義如下：

\mathrm {1\,Fr/s=1\,statampere=1\,esu\;current=1\,(cm/s){\sqrt {dyne}}=1\,g^{1/2}\cdot cm^{3/2}\cdot s^{-2}}

.

在靜電單位制中，電荷q的因次為m^1/2L^3/2t⁻¹。電荷或電流都不是有獨立因次的物理量，都可以由其他物理量的函數所表示。這種單位的簡化是應用白金漢π定理的結果。

靜電單位制表示法

在厘米-克-秒制的電磁單位制中，若電磁相關單位沒有特殊名稱，會使用其對應國際單位制的單位名稱，但前面加上字首stat或是以一縮寫esu表示^[5]，單位的中文名稱則會在對應國際單位制的單位名稱前加上「靜」或「靜電」。

電磁單位制（EMU）

電磁單位制（electromagnetic units）簡稱EMU，也是厘米-克-秒制的一種變體。電磁單位制的電流是以二無限長的平行載流導線之間的施力來定義，而電荷定義成電流和時間的乘積。（國際單位制也是用類似的方式來定義安培）。電磁單位制的安培力常數 $k_{A}$ 定義為1，因此電磁單位制下的安培力定律中只有出現比例系數2。（比例系數2是將一般形式的安培力定律對無窮長導線積分的結果）。

電磁單位制的電流單位必歐（Bi）也稱為絕對安培（abampere），其定義如下：^[5]

二條無限長、截面積可忽略、電流量相等的平行直導線，在真空中，二導線距離為一厘米，若單位長度導線的受力為2達因，則導線上的電流為1必歐

因此在電磁單位制中，一必歐等於一達因的平方根：

\mathrm {1\,Bi=1\,abampere=1\,emu\;current=1\,{\sqrt {dyne}}=1\,g^{1/2}\cdot cm^{1/2}\cdot s^{-1}}

.

而電荷的單位為：

\mathrm {1\,Bi\cdot s=1\,abcoulomb=1\,emu\,charge=1\,s\cdot {\sqrt {dyne}}=1\,g^{1/2}\cdot cm^{1/2}}

.

在電磁單位制中，電荷q的因次為m^1/2L^1/2。電荷或電流都不是有獨立因次的物理量，都可以由其他物理量的函數所表示。

電磁單位制表示法

在厘米-克-秒制的靜電單位制中，若電磁相關單位沒有特殊名稱，會使用其對應國際單位制的單位名稱，但前面加上字首ab或是以一縮寫emu表示^[5]，單位的中文名稱則會在對應國際單位制的單位名稱前加上「絕對」。

靜電單位制和電磁單位制之間的關係

靜電單位制及電磁單位制的關係是以 $k_{C}/k_{A}=c^{2}$ 的關係式為基礎，其中c = 29,979,245,800 ≈ 3·10¹⁰是以厘米每秒為單位下的光速。因此像二單位制下的電流、電荷、電壓……等電磁物理量之間的比例會是c^-1或是c：^[5]

\mathrm {\frac {1\,statcoulomb}{1\,abcoulomb}} =\mathrm {\frac {1\,statampere}{1\,abampere}} =c^{-1}

及

\mathrm {\frac {1\,statvolt}{1\,abvolt}} =\mathrm {\frac {1\,stattesla}{1\,gauss}} =c

.

二單位制下的其他衍生單位，之間的比例可能會是c的高次方，例如

\mathrm {\frac {1\,statohm}{1\,abohm}} =\mathrm {\frac {1\,statvolt}{1\,abvolt}} \times \mathrm {\frac {1\,abampere}{1\,statampere}} =c^{2}

.

其他變體

在歷史上曾使用過幾種不同的電磁單位，大部份都是由厘米-克-秒制衍生而來^[6]，其中也包括了高斯單位制及勞侖茲-黑維塞單位制。

有些美國的科學家及工程師會使用混合的單位制，例如用伏特每厘米表示電場。其實上述作法類似國際單位制，只是所有的長度都要以厘米來表示。

不同厘米-克-秒單位制下的電磁學單位

國際單位制的電磁學單位及靜電單位制、電磁單位制及高斯單位制相關單位的轉換^[5]
c = 29,979,245,800 ≈ 3·10¹⁰
物理量	符號	國際單位制	靜電單位制	電磁單位制	高斯單位制
電荷	q	1 C	= (10⁻¹ c) statC	= (10⁻¹) abC	= (10⁻¹ c) Fr
電流	I	1 A	= (10⁻¹ c) statA	= (10⁻¹) abA	= (10⁻¹ c) Fr·s⁻¹
電動勢電壓	φ V	1 V	= (10⁸ c⁻¹) statV	= (10⁸) abV	= (10⁸ c⁻¹) statV
電場	E	1 V/m	= (10⁶ c⁻¹) statV/cm	= (10⁶) abV/cm	= (10⁶ c⁻¹) statV/cm
B場	B	1 T	= (10⁴ c⁻¹) statT	= (10⁴) G	= (10⁴) G
H場	H	1 A/m	= (4π 10⁻³ c) statA/cm	= (4π 10⁻³) Oe	= (4π 10⁻³) Oe
磁矩	μ	1 A·m²	= (10³ c) statA·cm²	= (10³) abA·cm²	= (10³) erg/G
磁通量	Φ_m	1 Wb	= (10⁸ c⁻¹) statT·cm²	= (10⁸) Mw	= (10⁸) G·cm²
電阻	R	1 Ω	= (10⁹ c⁻²) s/cm	= (10⁹) abΩ	= (10⁹ c⁻²) s/cm
電阻率	ρ	1 Ω·m	= (10¹¹ c⁻²) s	= (10¹¹) abΩ·cm	= (10¹¹ c⁻²) s
電容	C	1 F	= (10⁻⁹ c²) cm	= (10⁻⁹) abF	= (10⁻⁹ c²) cm
電感	L	1 H	= (10⁹ c⁻²) cm⁻¹·s²	= (10⁹) abH	= (10⁹ c⁻²) cm⁻¹·s²

此表中的c = 29,979,245,800 ≈ 3·10¹⁰為厘米-克-秒制中的光速。國際標準制下的庫侖常數k_C可以表示為下式：

k_{C}={\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}={\frac {\mu _{0}(c/100)^{2}}{4\pi }}=10^{-7}\cdot 10^{-4}\cdot c^{2}=10^{-11}\cdot c^{2}.

而靜電單位制下的k_C=1，因此在靜電單位制下可以簡化一些物理量的單位。例如1 靜法拉 = 1 厘米，1 靜歐姆 = 1 秒/厘米。1 靜法拉的電容是半徑一厘米的球殼在真空介質下相對無窮遠處形成的電容。靜電單位制下，半徑分別為 R 及 r 的二個同心空心球殼所形成的電容為：

{\frac {1}{{\frac {1}{r}}-{\frac {1}{R}}}}

.

當R趨近無限大時上式簡化為r。

厘米-克-秒單位制下的物理常數

以下是一些用厘米-克-秒單位制表示的物理常數：

以厘米-克-秒單位制表示的常見物理常數^[7]
常數	符號	數值
原子質量單位	u	1.660 538 782 × 10⁻²⁴ g
波耳磁元	μ_B	9.274 009 15 × 10⁻²¹ erg/G〈EMU，高斯單位制〉
波耳磁元	μ_B	2.780 278 00 × 10⁻¹⁰ statA·cm² 〈ESU〉
玻爾半徑	a₀	5.291 772 0859 × 10⁻⁹ cm
波茲曼常數	k	1.380 6504 × 10⁻¹⁶ erg/K
電子質量	m_e	9.109 382 15 × 10⁻²⁸ g
基本電荷	e	4.803 204 27 × 10⁻¹⁰ Fr 〈ESU，高斯單位制〉
基本電荷	e	1.602 176 487 × 10⁻²⁰ abC 〈EMU〉
精細結構常數	α ≈ 1/137	7.297 352 570 × 10⁻³
萬有引力常數	G	6.674 28 × 10⁻⁸ cm³/(g·s²)
普朗克常數	h	6.626 068 85 × 10⁻²⁷ erg·s
普朗克常數	$\hbar$	1.054 5716 × 10⁻²⁷ erg·s
真空中的光速	c	≡ 2.997 924 58 × 10¹⁰ cm/s

優點及缺點

厘米-克-秒制的優點是有些電磁學定理在特定單位制變體下可以簡化其系數，有助於計算，但其中一些單位很難用實驗加以定義，是厘米-克-秒制的缺點。厘米-克-秒制有時會用emu表示電磁單位制下的物理量單位，esu表示靜電制下的物理量單位，因此15emu可能表示15絕對伏特、15emu單位的電偶極矩或磁化率，需根據前後文判斷其物理量，容易造成誤解。

相對的，國際單位制使用安培為電流的基本單位，較容易用實驗加以定義，但電磁學定理的系數會比較複雜。國際單位制的單位都有獨一無二的名稱，因此不容易出現誤解。

高斯單位制的特點是電場及磁場的單位相同， $4\pi \epsilon _{0}$ 的常數變成 $1$ ，方程式中唯一有量綱的常數為光速。勞侖茲-黑維塞單位制也有類似的特質（ $\epsilon _{0}$ 為 $1$ ），但此單位制和國際單位制一樣都是「有理化單位制」，麥克斯韋方程組中沒有 $4\pi$ 的因子，而庫侖定律中有 $4\pi$ 的因子，使用勞侖茲-黑維塞單位制時，可以使麥克斯韋方程組有最簡單的形式。

國際單位制（及其他「有理化單位制」）的選擇是使關於球面的電磁方程式會含有4π，關於線圈的則含有2π，處理直導線的則完全不含π，這樣的作法對電機工程應用來說是最便利的。高斯單位制會使得關於球面的電磁方程式中不含4π或π，在一些領域中關於球面的式子佔主要比例（例如：天文學），有些論點認為高斯單位制在這些領域符號標記上其實還更方便些。

國際單位制是現時唯一具有精確定義的單位制，所以實際上，包括厘米-克-秒制在內的其他單位制必須與國際單位制相掛鈎才能有精確定義。

參考資料

^ Hallock, William; Wade, Herbert Treadwell. Outlines of the evolution of weights and measures and the metric system. New York: The Macmillan Co. 1906: 200.
^ ^2.0 ^2.1 ^2.2 ^2.3 ^2.4 ^2.5 ^2.6 ^2.7 Jackson, John David. Classical Electrodynamics 3rd. New York: Wiley. 1999: 775–784. ISBN 0-471-30932-X.
^ Cardarelli, F. Encyclopaedia of Scientific Units, Weights and Measures: Their SI Equivalences and Origins 2nd. Springer. 2004: 20. ISBN 1-8523-3682-X.
^ ^4.0 ^4.1 Leung, P. T. A note on the 'system-free' expressions of Maxwell's equations. European Journal of Physics. 2004, 25 (2): N1–N4. doi:10.1088/0143-0807/25/2/N01.
^ ^5.0 ^5.1 ^5.2 ^5.3 ^5.4 ^5.5 Cardarelli, F. Encyclopaedia of Scientific Units, Weights and Measures: Their SI Equivalences and Origins 2nd. Springer. 2004: 20–25. ISBN 1-8523-3682-X.
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^ A.P. French, Edwind F. Taylor. An Introduction to Quantum Physics. W.W. Norton & Company. 1978.

參閱

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[Jack-2] 2.0 ^2.1 ^2.2 ^2.3 ^2.4 ^2.5 ^2.6 ^2.7 Jackson, John David. Classical Electrodynamics 3rd. New York: Wiley. 1999: 775–784. ISBN 0-471-30932-X.

[3] Cardarelli, F. Encyclopaedia of Scientific Units, Weights and Measures: Their SI Equivalences and Origins 2nd. Springer. 2004: 20. ISBN 1-8523-3682-X.

[leu-4] 4.0 ^4.1 Leung, P. T. A note on the 'system-free' expressions of Maxwell's equations. European Journal of Physics. 2004, 25 (2): N1–N4. doi:10.1088/0143-0807/25/2/N01.

[cardsgc-5] 5.0 ^5.1 ^5.2 ^5.3 ^5.4 ^5.5 Cardarelli, F. Encyclopaedia of Scientific Units, Weights and Measures: Their SI Equivalences and Origins 2nd. Springer. 2004: 20–25. ISBN 1-8523-3682-X.

[6] Bennett, L. H.; Page, C. H.; and Swartzendruber, L. J. Comments on units in magnetism. Journal of Research of the National Bureau of Standards. 1978, 83 (1): 9–12.

[textbook-7] A.P. French, Edwind F. Taylor. An Introduction to Quantum Physics. W.W. Norton & Company. 1978.

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